Lunes 12 de Septiembre: En la clase del viernes vimos el choque elástico en dos dimensiones, en la situación en que el blanco está fijo. Encontramos la rapidez final del blanco y del proyectil después del choque así como el ángulo que forma la trayectoria final del blanco con la linea incidente, en términos de los parámetros del problema  (i.e., del cuociente de masas entre el blanco y el proyectil, y la velocidad inicial del proyectil) y del ángulo con que emerge el proyectil después del choque. Demostramos que en el caso del choque elástico de dos partículas de la misma masa, el ángulo que forman las trayectorias finales del proyectil y del blanco es de noventa grados. También discutimos el choque plástico en una dimensión y calculamos la pérdida de energía en dicho choque, en función de la velocidad relativa de las partículas que chocan.

Martes 6 de Septiembre: En la clase de ayer (Lunes 5) vimos tres problemas que ilustran los contenidos del Capítulo 3: i) El primer problema fue la evolución del movimiento de una masa que se desplaza sobre una superficie horizontal, sujeta desde un extremo por un resorte ideal, y tal que la superficie de la masa tiene roce estático y dinámico (vimos la manera como la amplitud de la elongación del resorte iba disminuyendo por la pérdida de energía producida por el roce); ii) El segundo problema que vimos decía relación con la evolución de un sistema (dispuesto en forma vertical) de dos masas iguales unidas por un resorte ideal. La masa inferior descansa sobre una mesa. La pregunta (que resolvimos usando Conservación de Energía y las ecuaciones de Newton) era: ¿Cuánto es necesario comprimir el resorte para que al soltar el sistema desde el reposo, este eventualmente se pueda despegar del suelo?; iii) Discutimos las pequeñas oscilaciones del péndulo simple.

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Martes 6 de Septiembre: El resumen del contenido de las clases de la semana pasada fue el siguiente:

-Lunes 29 de Agosto: Esta clase la dedicamos al cálculo del trabajo producido por un campo de fuerzas a lo largo de distintas trayectoria. En particular vimos un ejemplo partícular de campo de fuerzas en dos dimensiones, y calculamos el trabajo entre dos puntos del plano a lo largo de tres trayectorias distintas. Introdujimos la idea de fuerzas conservativas y fuerzas no conservativas, y finalmente dedujimos la condición necesaria para que un campo de fuerzas sea conservativo. Al final de la clase les puse un problema de desafío: Para el campo de fuerzas introducido en el ejemplo, encontrar el cámino que une los dos puntos dados, para el cual el trabajo es mínimo. Este es un problema que va mas allá del contenido del curso, pero sería fantástico si alguno de Uds. resuelve el problema. Tan pronto como reciba una solución correcta de este problema la publicaré en la página del curso.

-Miércoles 31 de Agosto: Esta clase la dedicamos al resultado central del capítulo 3, i.e., al Teorema de Conservación de Energía para Fuerzas Conservativas (de ahí el nombre de las fuerzas correspondientes), para el caso de sistemas de una partícula. También dedujimos el Teorema sobre "Balance Energía Trabajo" para Fuerzas no conservativas. Vimos que el Peso es una fuerza conservativa, y que las fuerzas de ligazón (en el caso de sistemas de una partícula) no hacen trabajo. Hacia el final de la clase, a través de un ejemplo, analizamos el teorema de conservación de la energía para un sistema de dos partículas. Esto fue continuado en la clase del Viernes.

-Viernes 2 de Septiembre: En la Clase del Viernes, continuamos con el ejemplo de sl sistema de dos parículas: Vimos varios hechos importantes:
i) Que la energía de cada partícula en forma separada no se conserva.
ii) Que la energía cinética y potencial gravitatoria del sistema es aditiva (i.e., la energía de l sistema es la suma de las energías de las componentes),
iii) Que para fuerzas conservativas, la energía total del sistema se conserva.
iv) Vimos que las fuerzas de ligazón (tensiones y normales) no ejercen trabajo sobre el sistema total, pero si sirven para que las partículas individuales intercambien energía (a tarvés de las fuerzas de ligazón pueden intercambiar energía, i.e., hacertrabajo entre ellas).
v) Calculamos la energía potencial de un resorte. Advertencia: Cuando un resorte liga a dos partículas, la energía potencial del resorte es una función de las coordenadas de ambas partículas).

Martes 23 de Agosto: En la sección Apuntes pubiqué los apuntes del capítulo 3. En la sección Ayudantía publiqué la solución de la Ayudantía 2 que hizo Felipe Cook el Viernes 19 de Agosto.

Lunes 1 de Agosto: En la primera clase discutimos cinemática de una partícula, introdujimos los conceptos típicos de posición, velocidad y aceleración, y también de rápidez. Discutimos velocidad media y velocidad instantánea, y también rapidez media y rapidez instantánea. Vimos la relación entre velocidad instantánea y rapidez instantánea. Introdujimos distintos sistemas de coordenadas (cartesianas y polares). Calculamos el vector posición y el vector velocidad en coordenadas polares. También discutimos las unidades que usaremos en este curso.